Gravitation. an Introduction to Current Research by Louis Witten

By Louis Witten

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Elles ne sont pas égales, et leur flux n’est pas le même, à travers une portion du plan ( z = 0 ) , en z = 0 – et z = 0 + . Ainsi, à partir d’un bilan de charges appliqué à un petit cylindre, de section S, « compris entre les abscisses z = 0 – et z = 0 + », on déduit l’apparition d’une charge surfacique s sur le plan ( z = 0 ) , liée aux densités volumiques Corrigés R2 ln  ----   R1  La résistance est donc R = ---------------- . 2 πg h • Deuxième méthode : association de tubes de courant élémentaires On considère une petite portion élémentaire d’un tube de courant, de longueur dr et de section d 2 S = dz r d q comme indiqué sur le schéma.

Flux conservatif En Première année, nous avons constaté le caractère conservatif du flux magnétique : S2 • le flux du champ magnétique à travers toute surface fermée est nul : n2 F1 • ce flux est identique à travers toutes les sections d’un même tube de champ (doc. 22). Ces propriétés impliquent que : • lorsque les lignes du champ magnétique se resserrent, son amplitude augmente ; • le flux du champ magnétique est identique à travers toutes les surfaces (orientées) s’appuyant sur un même contour fermé ; • la composante normale du champ magnétique est continue à la traversée d’une nappe de courant.

L’équation locale de Maxwell-Gauss permet de retrouver le théorème de Gauss : Σ E . dS = ∫∫∫ divE dt = ∫∫∫ Q int à S r (P) . ------------- dt = --------------e0 e0 Les lois locale et intégrale sont deux formulations de la même propriété fondamentale du champ électrique. Remarque © Hachette Livre – H Prépa / Électromagnétisme, 2e année, MP-PC-PSI-PT– La photocopie non autorisée est un délit. En étudiant les cartes de champ électrique, nous avons observé que le champ créé par des charges fixes diverge à partir des charges positives et converge vers les charges négatives (doc.

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